为简化磁场的计算在一定條件下，引入的一个辅助物理量

　　如果稳恒磁场的某个局部区域V中没有传导电流,且其中任何封闭曲线L都不能包围传导电流,以H表示区域內各点的磁场强度，ds表示面积元即有 (1)

　　类似于没有静电贴怎么贴标场中引入电位的方法，可引入磁标势嗞

作为基准点,定义任一点P的磁標势嗞

)为任一常数H的单位是安/米，嗞

　　稳恒电流大都是在细长导线的回路中流动的磁场则大都在没有传导电流的空间中。为了使 V中嘚任一封闭曲线满足式(1),可限定以电流回路为边缘的任意形状的一个曲面为不可穿越的壁障图1、图2分别示出了长直电流和圆形电流所假想嘚壁障。其中长直电流的壁障是包含电流且向左延伸的无穷大平面,图1中的1与2是壁障二侧无限靠近的二点应用安培环路定理求H的环量时,如取途径1M231不包围电流,可使式(1)满足。当取由1经M至2的途径对H积分时 值等于长直电流的电流强度I。由式(3)得 (4)

　　由此得到一个普适的结论:壁障是磁標势有I突变的突变面

　　容易计算出长直电流的磁标势分布。若取点1为零势则

　　其标势只是θ的函数。θ相同的各点标势相同，构成等磁势面且磁力张（H线）与其处处正交，如图3所示任何磁力线总与等磁势面正交，这可由式(3)直接得出

　　对于线电流回路的磁场利鼡磁标势法来计算是方便的。可以证明任意载流回路在空间任一点 P的磁标势为 (5)

　　式中I是回路中的电流,Ω是回路在P点所张的立体角,从P点看電流逆时针方向时,立体角为正如果计算出立体角Ω，再根据式(2)即得H。

　　在讨论磁介质磁化或铁磁体的磁场时因所讨论磁场范围内没囿传导电流，故可用磁标势法来处理

　　由磁场的高斯定理和H的定义可得H的高斯定理 (6)

　　与没有静电贴怎么贴标场的高斯定理相似。这樣,磁场强度H与电场强度E具有形式相同的规律且H与E,嗞

M与P有对应关系。据此可直接由没有静电贴怎么贴标势方程写出对应的磁标势方程 (8)

　　兩种磁介质分界面上满足的边界条件为 (10)

　　对铁磁体的磁场若已知M，则问题归结为在给定边界条件下求解磁标势的泊松方程对于分区均匀的各向同性线性媒质，问题归结为在给定边界条件下解磁标势的拉普拉斯方程